V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,大金工业株式会社（日本语：ダイキンこうぎょう）是一家日本的跨国公司，总部位于大阪府大阪市北?区?中崎西二丁目4番12号，注册资金280亿日元。现于日本、中国大陆、台湾、澳洲、东南亚、欧洲与北美拥有90多个分支机构。于1934年（昭和9年）2月11日由山田晃（日本语：やまだ あきら）在大阪以“大阪金属工业所”的名称创立，现致力于化学工业、油压机械、特种机械和空调系统的制造，为世界一流的综合性氟化学专业厂家。 DAIKIN大金中文名称大金工业株式会社，DAIKIN大金成立于1924年10越25日，创业以来已拥有80多年的历史。期间虽然经历了石油危机计泡沫经济时代，但DAIKIN大金却凭借领先于世界的技术及优秀的经营理念，依然以雄伟的身姿活跃在当今世界舞台，并不断发展壮大。从日本到欧美，亚洲，DAIKIN大金一步步成为一流的全球化企业，并不断的致力于研发更高效、更节能、更环保的新技术，为液压机械等多种领域做出巨大的贡献。主要领域有：空调和冰箱、液压技术、防务系统、化工、计算计系统等。日本大金其生产的产品有：变频液压系统、液压站、柱塞泵、马达、法兰、压力控制阀、流量控制阀、方向控制阀、模块叠加阀、插装阀、比例阀及伺服阀等。变量柱塞泵组合控制C---电磁阀调压法J ：V15C12RJAX-95、V15C13RJAX-95、V15C23RJAX-95、V15C11RJAX-95、V15C22RJAX-95、 V15C12RJBX-95、V15C13RJBX-95、V15C23RJBX-95、V15C11RJBX-95、V15C22RJBX-95、 V15C12RJNX-95、V15C13RJNX-95、V15C23RJNX-95、V15C11RJNX-95、V15C22RJNX-95、 V15C12RJPX-95、V15C13RJPX-95、V15C23RJPX-95、V15C11RJPX-95、V15C22RJPX-95、 V23C12RJAX-35、V23C13RJAX-35、V23C14RJAX-35、V23C23RJAX-35、V23C24RJAX-35、 V23C11RJAX-35、V23C22RJAX-35、V23C12RJBX-35、V23C13RJBX-35、V23C14RJBX-35、 V23C23RJBX-35、

V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,V23C24RJBX-35、V23C11RJBX-35、V23C22RJBX-35、V23C12RJNX-35、 V23C13RJNX-35、V23C14RJNX-35、V23C23RJNX-35、V23C24RJNX-35、V23C11RJNX-35、 V23C22RJNX-35、V23C12RJPX-35、V23C13RJPX-35、V23C14RJPX-35、V23C23RJPX-35、 V23C24RJPX-35、V23C11RJPX-35、V23C22RJPX-35、V38C12RJAX-95、V38C13RJAX-95、 V38C14RJAX-95、V38C23RJAX-95、V38C24RJAX-95、V38C11RJAX-95、V38C22RJAX-95、 V38C12RJBX-95、V38C13RJBX-95、V38C14RJBX-95、V38C23RJBX-95、V38C24RJBX-95、 V38C11RJBX-95、V38C22RJBX-95、V38C12RJNX-95、V38C13RJNX-95、V38C14RJNX-95、

量子点 （1.7）

采用Keldysh NGF,定义出左极及右极上推迟（超前）格林函数和kelydesh格林函数。利用第一阶Bessel函数非平衡格林函数，可以得到在微波场中两极上的推迟（超前）格林函数，同理得到微波场中两极上的kelydesh格林函数.根据电流连续性方程，可以得到左极电流表达式，然后利用电极与量子点的Dyson方程，并做傅立叶变
V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
其中代表左极反射电流的大小，代表左极透射电流的大小，量子点代表左极电流反射系数，微波场代表左极电流的透射系数。同理我们可得到右极电流表达式，右极上的反射电流，右极上的透射电流，右极电流反射系数以及右极电流透射系数。当我们慢慢移去微波场，可得电流的微波场形式，描述电子在耦合双量子点之间的跃迁，电子被两端电势差驱动，当两端电势差为零时，系统处于平衡状态。当没有微波场时，电流只有一个通道，左极及右极透射电流大小分别为

本部分数值模拟电流与各物理量随电极与外场变换的响应曲线。考虑无微波外场和有微波外场时系统在弱耦合及宽带近似的输运性质，耦合强度用线宽函数微波场作用下双量子点体系的介观效应描述，并设左右两极耦合强度为相等的常数。

2.1无微波外场时双量子点耦合系统的相干输运

针对零温下的微分电导，I-V特性及电流与偏压间的关系进行数值模拟，当源漏偏压不为零，传输特性可由零温的微分电导描述

微波场作用下双量子点体系的介观效应

微波场作用下双量子点体系的介观效应

碳纳米管 （图2.1）M—CQD—M耦合系统在无微波外场时电导及电流图象

由上一节公式推导可知CQD中包含四个能级微波场与微波场，令门电压。因中心CQD存在4个供电子隧穿的通道，所以在M—CQD—M耦合系统中可以看到4个峰出现。在这个系统中我们取电极与量子点之间的耦合强度为非平衡格林函数。量子点之间耦合强度取量子点，对于普通金属，其DOS取为非平衡格林函数。量子点内库仑相互作用强度取微波场;非平衡格林函数;双量子点内能级分别取量子点其中碳纳米管由粒子数算符微波场决定，通过式子量子点，自洽求解出 碳纳米管;选择作为能量单位，量子点作为电导单位。当温度为零时，电流公式化为V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
碳纳米管

M—CQD—M耦合系统的I—V特性曲线如图2.1所示。

扶手椅型CN具有供电子输运的多通道，保证当CQD能级与电极通道相匹配时，电子可隧穿耦合系统，又因为中心CQD存在四个电子的隧穿通道，所以电子共振输运通过CQD有关的主要传导特性都展现在4个主峰上，电子在电极中的量子行为使主共振峰被分裂，组成许多共振边峰。

量子点

（图2.2）M—CQD—CN耦合系统在无微波外场时的电流图象

从图2.2我们可以看到单壁碳纳米管电极作为量子线，比起普通电极可以为电子隧穿提供更多通道。在I—V特性曲线中微台阶对应于电子的共振隧穿过程。计算过程中取U=15meV,偏压范围取量子点。整个耦合系统的输运特性深刻的依赖于电极的DOS，中心耦合量子点的能级结构，源漏偏压等等的影响。电流的单位取为微波场作用下双量子点体系的介观效应。

当两端都选用CN做电极时，G—eV图象如图2.3所示，我们可以看到更多的峰出现，这进一步说明了单壁碳纳米管比普通金属电极提供更多的隧穿通道。

碳纳米管

（图2.3）CN—CQD—CN（lambda=0）耦合系统在无微波外场时电导图象

2.2 有微波外场时双量子点耦合系统的相干输运
目前的纳米器件往往在门，源极或漏极上加有一个角频率为的微波外场（MWF）微波场作用下双量子点体系的介观效应。这个含时场会引发非线性光子辅助隧穿[5]，并且随时间反演对称性也将破坏。其中造成的边带效应微波场作用下双量子点体系的介观效应，微波场使系统为电子的输运开辟出新的通道。共振边峰以进行衰减，其中是第一阶贝塞尔函数，且量子点。这样，MWF的不同信息就被体现在系统隧穿电流和微分电导的特性上，从而达到利用外场进行控制的目的。

我们考虑的外MWF频率范围在非平衡格林函数数量级，即光子能量非平衡格林函数（对应的频率为量子点）[4]。针对零温下的微分电导，I—V特性曲线进行数值模拟，以下计算，选择作为能量单位，非平衡格林函数作为电导单位，微波场作为电流单位。

量子点

微波场

（图2.4）M—CQD—M耦合系统在微波外场（碳纳米管）下的电导及电流图象

当MWF施加到两极上时，边带效应促使新的通道打开，原来的主峰发生劈裂，构成额外的边峰。劈裂的位置与光子能量密切相关，由电极能级劈裂引起的光子吸收与发射，即光子辅助隧穿过程。与辅助光子数相联系的电流幅度，随着发生迅速衰减。几个光子的吸收和发射就会起很重要的作用（n为参加辅助的光子个数）。

微波场作用下双量子点体系的介观效应
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（图2.5）M—CQD—CN耦合系统在微波外场（非平衡格林函数）下的电导图象

微波场

（图2.6）CN—QDS—CN耦合系统在微波外场（量子点）下的电导图象

光子辅助隧穿的效果强烈依赖于的大小。由光子能量引起的边带效应使原共振峰被分割，发生整体的劈裂。作为对比我们继续在CN—CQD—CN耦合系统两端施加微波外场（微波场），可以发现在主峰的两端将有更多的边峰出现。

3结论

本文运用非平衡格林函数方法对耦合双量子点体系的输运性质进行了研究。总结如下:碳纳米管作为量子线电极具有电子隧穿多通道效应，它拥有的独特态密度结构在系统介观输运中具有支配地位；微波外场的控制对整个系统的量子输运至关重要；其次，当量子点足够小的时候，考虑量子点内库仑相互作用，会出现耦合系统新的隧穿通道。